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两个状态方程，哪个更合理？
《现代统计力学导论》第一章练习 1.1, 1.2，1.4
1.1 列出一些两种能量流动形式的熟悉例子（例如，冰融化的两种方式——搅拌或太阳晒）。
解答：
冬天暖手：搓手或捧热水杯。
热水器：电热水器或燃气热水器
1.2 一根橡皮带的状态方程是
\begin{equation*} S=L_0\gamma \left( \frac{\theta E}{L_0} \right)^{1/2} -L_0\gamma\left[ \frac{1}{2}\left( \frac{L}{L_0} \right)^2+\frac{L_0}{L}-\frac{3}{2}\right], L_0=nl_0 \end{equation*}
或\begin{equation*} S=L_0\gamma e^{\theta nE/L_0} -L_0\gamma\left[ \frac{1}{2}\left( \frac{L}{L_0} \right)^2+\frac{L_0}{L}-\frac{3}{2}\right], L_0=nl_0 \end{equation*}
其中 $\gamma$、$l_0$、$\theta$ 都是常数，$n$ 是物质的量，$L$ 是橡皮带的长度，$S$ 是熵，$E$ 是能量。问上面两个方程哪个更符合实际？为什么？对于所选的状态方程，导出张力 $f$ 对温度 $T$ 和 $L/n$ 的依赖关系，即确定 $f(T,L/n)$。解答：
统计力学大神 David Chandler 去世了
前两天才发现，David Chandler 已经于2017年4月18日去世了。
读研究生期间，看过他不少东西，可惜一个都没看会，但是让我见识了仰之弥高的理论是什么样的。我就此见识到在液体这样的dirty 的体系也能建立美妙的形式理论，也曾激励我在软物质体系建立普适的形式理论。现在我知道我好像没有这个能力。曾经年少轻狂追梦的心，给我留下几多感动，几多遗憾。虽不能至，心依然向往之。
借此时机回顾一下Chandler的生平和成就。